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DOUBLE RÉFRACTION
tion
(6)
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On a alors
L’interprétation géométrique de cette expression est évidente ;
la vitesse de propagation est inversement proportionnelle
à la longueur du rayon vecteur de l’ellipsoïde
ayant pour direction celle du déplacement. Il en résulte que
l’ellipsoïde
n’est autre que l’ellipsoïde d’élasticité de Fresnel.
156. Nous terminerons l’étude de la théorie de Fresnel en
faisant remarquer qu’il n’est pas nécessaire de supposer l’éther
incompressible et qu’on peut arriver aux mêmes conséquences
d’une autre manière. Il suffit de supposer que l’équation de
l’ellipsoïde de polarisation est d’une forme particulière.
Si nous multiplions la première des équations (3) par la
seconde par la troisième par et si nous additionnons, nous
obtenons
et comme d’après la condition (4) le premier membre de cette
relation est égal à zéro, nous en tirons
Admettons que l’équation de l’ellipsoïde de polarisation soit
(7)
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