tous ces points les intégrales qui servent à trouver l’intensité en un point ne diffèreront que par le signe et le carré de leur module aura la même valeur. L’intensité lumineuse est donc la même en ces points.
110. Diffraction par des ouvertures allongées. — Supposons qu’on remplace l’ouverture d’un écran par une autre obtenue en multipliant les ordonnées de chaque point de la première par la même quantité sans changer les abscisses. Dans une telle transformation un carré devient un rectangle, un cercle devient une ellipse.
L’intensité lumineuse en un point de l’espace quand on prend la seconde ouverture est proportionnelle au carré du module de l’intégrale
Par conséquent l’intensité lumineuse donnée par la seconde ouverture en un point auquel correspondent les cosinus et sera égale à fois l’intensité donnée par la première ouverture un point tel que les cosinus directeurs de sont et
Si dans le plan passant par et parallèle au plan de la figure 17, nous menons des axes de coordonnées parallèles aux axes des et des tracés dans le plan les coordonnées et de par rapport à ces axes seront égales aux coordonnées de la projection de ce point sur le plan Les cosinus directeurs de la direction sont et par conséquent, en désignant par la distance constante du point au plan on a
