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DIFFRACTION

modules des trois quantités analogues à

$\left(-i\alpha \mathrm {V} \xi _{0}+{\frac {d\xi _{0}}{dt}}\right).$

Mais dans la valeur (11) de $\xi _{0}$ la seule quantité qui dépende du temps est $\xi _{1},$ de sorte que l’intensité est égale à la somme des carrés des modules de trois quantités dont la première est

(1)

$\left(-i\alpha \mathrm {V} \xi _{1}+{\frac {d\xi _{1}}{dt}}\right){\frac {iae^{i\alpha b}}{2(a+b)}}\int e^{{\frac {i\pi }{2}}\left(u^{2}+v^{2}\right)}du\,dv,$

et dont les deux autres se déduisent de celle-ci en remplaçant $\xi _{1}$ par $\eta _{1}$ et $\zeta _{1}.$

Les phénomènes de diffraction s’observant dans un plan, nous avons à considérer l’intensité relative de points situés dans un même plan. Ces points étant toujours voisins entre eux et à une certaine distance de l’écran, nous pouvons admettre que les distances $b$ de chacun d’eux à la sphère qui contient l’écran sont les mêmes. Il en résulte que, dans chacun des termes (1) dont la somme des carrés est proportionnelle à l’intensité, le facteur ${\frac {iae^{i\alpha b}}{2(a+b)}}$ est le même pour ces points, si toutefois on ne considère que la lumière homogène. En outre, comme ces points sont vus au même instant et que les valeurs de $\xi _{1}$ $\eta _{1}$ $\zeta _{1}$ varient peu quand on passe d’un point de la sphère $\mathrm {S}$ à un point voisin, le facteur $\left(-i\alpha \mathrm {V} \xi _{1}+{\frac {d\xi _{1}}{dt}}\right)$ aura sensiblement la même valeur. L’intensité relative de la lumière aux différents points observés sera donc proportionnelle, au même instant, au carré du module de