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pas ; elle ne varie pas non plus dans un ion en repos; niais elle varie dans les ions en mouvement. Je n'ai pas à revenir sur les équations (3) qui expriment, dans la manière de voir de Larmor, que l'accélération de l'éther est proportionnelle a la force produite par l 'action des couples élas- tiques. Mais il faut revenir sur l'intégrale (5) ; cette intégrale est égale à — I(lL0+mM0+nN0)dw, elle varie donc quand L0, M0 et N0 varient, c'est-à-dire quand un ion porteur d'électricité traverse la surface à laquelle l'intégrale est étendue ; c'est-à -dire enfin quand on fait varier la charge électrique totale située à l'intérieur de la surface. On s'explique ainsi comment cette intégrale peut être proportionnelle à cette charge. En résumé, d'après l'hypothèse de Larmor, le passage des ions à travers l'éther modifie les conditions de l'élasticité rotationnelle de cet éther. Cette action de l'ion sur l'éther doit être accompagnée d'une réaction de l'éther sur l'ion. C'est sans doute à cette réaction que sont dues les forces mécaniques subies par la matière dans un champ électromagnétique. Il resterait à expliquer dans le détail le mécanisme de cette action et de cette réaction. C'est ici que la difficulté commence. Pas plus que Lorentz, Larmor ne respecte le principe de l'égalité de l'action et de la réaction. La difficulté s'est même accrue. Lorentz pouvait s'en tirer en supposant que le principe, violé en apparence si l'on envisageait la matière seule, se trouverait rétabli si l'on consi- dérait à la fois la matière et l'éther. Cela pouvait aller, parce que Lorentz ne faisait aucune hypo- thèse sur la vitesse de l'éther. Mais Larmor en fait, puisque cette vitesse est d'après lui représentée en sens et en grandeur par la force magnétique. Il est aisé de constater alors que la compen- sation qui devrait se faire entre les actions et réactions mutuelles de la matière et de l'éther ne se fait pas. Nous avons vu plus haut, dans les chapitres consacrés à la