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somme de quatre courants : le courant de conduction, le courant de déplacement, le courant de convection de Rowland et le courant de Rœntgen. Nous n'avons pas ici de courant de convection analogue a celui de Rowland et cela se comprend, car la densité de l'électricité vraie est nulle, attendu que nous sommes dans un diélectrique. En ce qui concerne le courant de déplacement, on le retrouve dans la théorie de Lorentz, seule- ment il est dédoublé : il se compose du courant de déplacement proprement et du courant de polarisation~-^ -. Quant au dernier terme de la relation (18) c'est une expression ana- logue à celle qui représente le courant de Rœntgen à cela près que le vecteur (f, g, h) est remplacé par le vecteur (X, Y, Z) dans la théorie de Lorentz. Nous avons, en effet, dans la théorie de Lorentz dans la théorie de Hertz, nous avions trouvé Mais il importe de remarquer que Hertz désigne par f, g, h le déplacement total (déplacement + polarisation) que Lorentz représente par f+ X, g+ Y, h Z. Avec les notations de Lorentz il faudrait donc dans l'expression (19) remplacerf,g, h parf+X,g+Y,h+Z. Maintenant si nous prenons l'équation que nous avons trouvée précédemment et si nous y négligeons la dérivée seconde nous trouvons que X est proportionnel à f et que le facteur de proportionnalité est ^ ——.-——°-. Le courant de Rœntgen prévu par la théorie de Lorentz est donc à celui prévu par la théorie de Hertz comme X est à X +f, c'est-à -dire comme K — KoestàK.