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Avec cette notation l'équation de Poisson devient, ~V'=— 4f. Cette équation si on y regarde f comme donnée et \ ' comme inconnue, n'a pas d'autre solution, pourvu que l 'on admette, que l'on part du repos et que toutes les fonctions s'annulent à l'infini. Il résulte de ce qui précède que la relation oU=aV entraîne la suivante U=Y. 356. —Appliquons ces principes à la question qui nous occupe. Introduisons une fonction analogue à ^ que j'appellerai ' et qui va jouer le rôle du potentiel électrostatique : sera le poten- tiel retardé dû a la même matière que dans le cas / des potentiels ordinaires. On aura donc Faisons de même pour le potentiel vecteur ; introduisons un vecteur de composantes F', G', IF analogue au potentiel vecteur. Cette quantité sera définie par ~F'=— 4 et il convient de faire une petite remarque à ce sujet; dans le cas du potentiel vecteur ordinaire nous avions, F était donc le potentiel ordinaire dû à une matière attirante dont la densité était le courant total dans le cas actuel, la densité de la matière fictive est seulement le courant de convection. -