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On obtient donc le même résultat dans les deux théories au point de vue électrostatique. Mais il n'en est plus de même au point de vue électrodynamique : les actions électrodynamiques sont en effet différentes dans les deux ordres d'idées. Passons maintenant aux corpsmagnétiques. On aura la même chose ; nous savons en effet que la théorie de Mossotti sur les diélectriques n'est que la traduction de la théorie de Poisson sur les milieux magnétiques ; on passe de l'une à l'autre en changeant le mot flux électrique en flux magnétique et réciproquement. Considérons donc une lame d'un corps magnétique placé dans un champ magnétique ; la lame magnétique va s'aimanter et nous aurons deux couches de magnétisme de densité en prenant = i pour le vide. Si on appelle u0 le coefficient du vide, nous aurons alors Si le champ n'est pas constant, tout va se passer comme si les charges magnétiques variaient, comme si le magnétisme passait d'une (ace à l'autre. On aura donc un véritable courant magnéti- que de densité Mais pour que le parallélisme soit complet, il faut modifier la définition de ce courant de déplacement magnétique en intro- duisant une théorie nouvelle qui sera pour ainsi dire a celle de Poisson ce que celle de Maxwell est a celle de Mossotti. Supposons maintenant que le vide soit comme les autres corps : magnétisable. Les sphères magnétiques seront alors séparées par un milieu de perméabilité magnétique ' et a la surface de ces sphères on aura