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Or nous avons, pour le vecteur (Au, B0, CJ (p. 370), et par conséquent, C.Q.F.D. Ce sont bien les relations (16) que nous obtenons. Il y a donc identité entre les relations (I) de Hertz et les relations (i3) de Maxwell, a condition que l'aimantation soit permanente et qu elle ne soit pas modifiée par le déplacement de l 'aimant. Ces relations cesseraient d'être équivalentes si les corps aimantés ne conser- vaient pas leur aimantation permanente, si par exemple ils étaient désaimantés par la chaleur. Si les corps aimantés ne sont pas des corps solides, mais se déplacent en se déformant, il n 'y aura pas non plus équivalence entre les deux systèmes d 'équations, a moins qu'on ne fasse des hypothèses particulières sur l 'influence de ces déformations sur 1 aimantation. Donnons un exemple d'un cas oil les deux systèmes d 'équa- tions conduisent à des conclusions contradictoires. Considérons un tore d'acier aimanté uniformément ; il 11 a pas d action sur un morceau de fer placé à l'extérieur, mais sa magnétisation n'est pas nulle : on peut, en effet, la faire apparaître en coupant le tore en deux parties qui agiront comme deux aimants ; par contre, il n'y a pas de magnétisme vrai a l'intérieur du tore. — Modifions maintenant son aimantation en le chauffant