Montrons que les composantes ', ' y' de la force magnétique qui entrent dans ces dernières égalités sont respectivement égales à, ,. Nous avons en dérivant par rapport à x les deux membres de l'équation (I). • En dérivant B; par rapport à y et C' par rapport a r et addi- tionnant les trois dérivées partielles ainsi trouvées, nous obte- nons Mais, par suite de l'incompressibilité de l'électricité, la somme des, dérivées partielles ~ ~ est égale a zéro; par suite, l'égalité précédente se réduit à Le premier membre est, au signe près, la densité, au point x+ f, y + g, z + h de la distribution magnétique fictive pouvant remplacer dans ses effets le corps soumis à l'influence du champ; le second membre représente la même quantité au point x, y, z. Par conséquent la distribution fictive n'est pas modifiée par le déplacement des molécules aimantées. La force magnétique en un point doit donc conserver la même valeur que ces molécules soient, ou non, dans leurs positions d'équilibre. 234. — Puisque nous avons a' = 4A', nous obtenons en remplaçant A' par sa valeur (i)
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