Page:Henri Poincaré - Électricité et optique, 1901.djvu/229

Si maintenant, dans l'équation (8) nous regardons y comme constant nous avons en dérivant par rapport à n Pour la même raison que précédemment le terme 2Cq2n peut être négligé par rapport à 2pn et le terme 4Cqn ^ par rapport â ceux du second membre ; par suite nous obtenons Si nous portons dans la relation (10) la valeur de ^ tirée de cette dernière égalité, nous avons pour la valeur de la dérivée partielle ~ ' Pour exprimer cette dérivée en fonction de la longueur d'onde dans le vide X, de la lumière considérée et de l'indice de réfrac- tion i du milieu, remarquons que l'on a q= 2iet n=2V Y étant la vitesse de propagation dans le vide. De ces deux rela- tions nous tirons et par conséquent En outre, en différentiant la seconde, nous obtenons Idn-t-nd—0, _ d'où