mêmes résultats, prenons celles de Maxwell et cherchons quel est alors le mode de propagation d une onde plane électroma- gnétique. Si nous prenons le plan des xy parallèle au plan de l'onde et l'axe des x, parallèle à la direction du moment électromagnétique, nous avons G = II = o, et les équations (1) du paragraphe 177 se réduisent à la première en négligeant la constante d'intégration qui doit être nulle lors- que les perturbations sont périodiques. En portant ces valeurs dans la première des équations (IX) de Maxwell nous obtenons : Mais les groupes d'équations (I), (II), (III) du paragraphe 167 nous donnent : ou, puisque, par suite du choix des axes de coordonnées, F ne dépend pas de ?/ nous avons donc en éliminant u entre l'équation (1) et cette der- nière Cette équation est satisfaite par une fonction périodique du temps de la forme F__g?(nt— mz)
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