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trois axes de la résultante des inductions magnétiques dues aux courants C2, Cg... Cn X=cv— bw. On peut également tenir compte de la force électrodynamique due au courant Ci lui-même. Pour cela décomposons ce courant en deux portions, l'une ne comprenant que l'élément considéré, l'autre, le reste du circuit. On peut négliger l'action de la pre- mière portion sur elle-même et on est alors ramené à la recherche de la force électrodynamique due à l'ensemble de n courants c1,c2, c3.... c,,. Si donc on appelle a, b, c les composantes de l'induction magnétique due a tous ces courants on a encore pour la composante suivant l'axe des x X=cv— bw. Les formules (2) sont donc générales. 162. Forces électromotrices d'induction. — Nous avons trouvé que, lorsqu'il n'y a qu'un seul courant C2 placé en présence du courant C1, la force électromotrice totale d'induction déve- loppée dans le circuit C, est Le terme ne dépendant que de l'action du courant sur lui-même, la force électromotrice d'induction due seulement au dMi T , 11 courant C2 est donnée par dt , dérivée que nous allons mettre sous une autre forme. La variation Mi2 de la quantité quand le circuit Ci se déplace et que les intensités des courants varient, peut être con- sidérée comme la somme de la variation résultant du déplace- ment, les intensités restant constantes, et de la variation due au changem"ent des intensités dans les circuits supposés fixes. Or nous avons démontré (157) que la variation de due au dépla- cement relatif des deux circuits dans lesquels les intensités con- servent les mêmes valeurs, est Mi1i2=i1fa(ydz — zdy)+b(zdx-xdz)+c(xdy-ydx) ;