les molécules matérielles du système ; celui des forces électrody- namiques est de signe contraire. Il est donc égal a la variation de la fonction qui est, comme cela devait être, le potentiel électrodynamique du système par rapport à lui-même. 159. Cherchons maintenant le travail des forces électrodyna- miques exercées par le courant C2, supposé fixe, sur le circuit C1. Le circuit C2 ne se déformant pas, oN est nul et le travail des forces électrodynamiques se réduit à Mais le premier terme de cette somme se rapporte à l'action que le courant exerce sur lui-même. Par conséquent le travail des forces électrodynamiques dues à l'action du courant C2 sur le circuit CI a pour expression D'ailleurs potentiel électrodynamique du courant par rapport au courant C., a pour valeur (129) Mi1i2 = i1(l m +n)dto quand se déplace dans un milieu non magnétique, ou plus généralement
- =
i1(la -f-mb+nc)dw quand Ci se déplace dans un milieu magnétique en un point duquel les composantes de l'induction magnétique sont a, b, c; nous aurons donc pour le travail des forces électrodynamiques qui s'exercent entre C, et C2 i1(la+ mb + ne) du .
