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a, , y étant les composantes de la force qu'exerce le système de courants fixes sur l'unité de pôle magnétique situé en A. Si nous appelons l, m, n les cosinus directeurs de la direc- tion AB de la normale au plan du courant infiniment petit, les quantités dx, dy, dz ont pour valeurs dx - - l6, dy=m, dz=no, et l'expression de dû peut se mettre sous la forme d=— (l +yn)b. On a alors pour le potentiel du courant infiniment petit, c'est-à -dire que le potentiel d'un courant élémentaire est égal au produit de son intensité par le flux de force qui pénètre par sa face positive. 129. Potentiel èlectrodynamique d'un courant fermé. — Dans le cas où l'on a un système de courants fixes agissant sur un courant fini mobile on peut décomposer le courant mobile en une infinité de courants élémentaires de même intensité et circulant dans le même sens. La potentiel du courant ainsi décomposé est égal à la somme des potentiels des courants élémentaires ; il est donc (1) T= i(l+m+n)dw, l'intégrale étant étendue à toute la surface d'une aire courbe ou plane quelconque limitée par le courant mobile. 130. Autre expression du potentiel d'un courant. — L'inté- grale précédente étendue à une surface peut être remplacée par une intégrale curviligne prise le long du circuit traversé par le cou- rant. C'est la transformation inverse à celle que nous avons employée au paragraphe 117. En se reportant à ce que nous avons dit à cet endroit il est facile de voir que l'intégrale (2) T= ic(Fdx + Gdy+Hdz),