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TABLE

	${\frac {d^{2}v}{dt^{2}}}+{\frac {d^{2}v}{dx^{2}}}+2.{\frac {d^{4}v}{dx^{2}.dy^{2}}}+{\frac {d^{4}v}{dy^{4}}}=0,\quad ({\boldsymbol {e}})$
	$\mathrm {et} \quad {\frac {dv}{dt}}=a.{\frac {d^{2}v}{dx^{2}}}+b.{\frac {d^{4}v}{dx^{4}}}+c.{\frac {d^{6}v}{dx^{6}}}+d.{\frac {d^{8}v}{dx^{8}}}+\,\mathrm {etc.} \quad ({\boldsymbol {f}})$
Art. 404.
523.	Usage du théorème E de l’article 361, pour former l’intégrale de l’équation $(f)$ de l’article précédent.
Art. 405.
525.	Usage du même théorème pour former l’intégrale de l’équation $(d),$ qui convient aux lames élastiques.
Art. 406.
529.	Seconde forme de cette même intégrale.
Art. 407.
530.	Lemmes qui servent à effectuer ces transformations.
Art. 408.
533.	Notre théorème exprimé par l’équation (E), page 449, convient à un nombre quelconque de variables.
Art. 409.
535.	Usage de cette proposition pour former l’intégrale de l’équation $(c)$ de l’article 402.
Art. 410.
537.	Application du même théorème à l’équation ${\frac {d^{2}v}{dx^{2}}}+{\frac {d^{2}v}{dy^{2}}}+{\frac {d^{2}v}{dz^{2}}}=0.$
Art. 411.
538.	Intégrale de l’équation $(e)$ des surfaces élastiques vibrantes.
Art. 412.
540.	Seconde forme de cette intégrale.