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DES MATIÈRES.
| Pages | opposés est la même, quelle que soit la position du diamètre. Elle équivaut à la température moyenne. — Dans chaque mouvement simple, la circonférence est divisée par des nœuds équidistants. Tous ces mouvements partiels disparaissent progressivement, excepté le premier ; et en général la chaleur distribuée dans le solide y affecte une disposition régulière, indépendante de l’état initial. |
| SECTION II. | |
| De la communication de la chaleur entre des masses disjointes. | |
| Art. 247, 248, 249, 250. | |
| 282. | De la communication de la chaleur entre deux masses. Expression des températures variables. Remarque sur la valeur du coëfficient qui mesure la conducibilité.
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| Art. 251, 252, 253, 254, 255. | |
| 287. | De la communication de la chaleur entre masses disjointes, rangées en ligne droite. Expression de la température variable de chaque masse ; elle est donnée par une fonction du temps écoulé, du coëfficient qui mesure la conducibilité, et de toutes les températures initiales regardées comme arbitraires.
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| Art. 256, 257. | |
| 296. | Conséquences remarquables de cette solution.
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| Art. 258. | |
| 298. | Application au cas où le nombre des masses est infini.
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| Art. 259, 260, 261, 262, 263, 264, 265, 266. | |
| 300. | De la communication de la chaleur entre masses disjointes rangées circulairement. Équations différentielles propres à la question, intégration de ces équations. La température variable de chacune des masses est exprimée en fonction du coëfficient qui mesure la conducibilité, du temps qui s’est écoulé depuis l’instant où la
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