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DES MATIÈRES.

Art. 100.
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95.	Application du théorème précédent au cas où la fonction $\mathrm {F}$ est $e^{-gt}.\cos .x\,\cos .y\,\cos .z.$
CHAPITRE II.
Équation du mouvement de la chaleur.
SECTION PREMIÈRE.
Équation du mouvement varié de la chaleur dans une armille.
Art. 101, 102, 103, 104, 105.
99.	Le mouvement variable de la chaleur dans l’armille, est exprimé par l’équation ${\frac {dv}{dt}}={\frac {\mathrm {K} }{\mathrm {C.D} }}.{\frac {d^{2}v}{dx^{2}}}-{\frac {hl}{\mathrm {C.D.S} }}.v.$ L’arc $x$ mesure la distance d’une tranche à l’origine O ; $v$ est la température que cette tranche acquiert après le temps écoulé $t\,;$ $\mathrm {K,\,C,\,D} ,\,h$ sont des coëfficients spécifiques ; $\mathrm {S}$ est la surface de la section, dont la révolution engendre l’anneau ; $l$ est le contour de cette section.
Art. 106, 107, 108, 109, 110.
103.	Les températures des points placés à égales distances sont représentées par les termes d’une série récurrente. L’observation des températures $v_{1},\,v_{2},\,v_{3},$ de trois points consécutifs, donne la mesure du rapport ${\frac {h}{\mathrm {K} }}\,:$ on a ${\frac {v_{1}+v_{2}}{v_{2}}}=q,\,\omega ^{2}-q\omega +1=0,$ et ${\frac {h}{\mathrm {K} }}={\frac {\mathrm {S} }{l}}\left({\frac {\log .\omega }{\lambda \log .e}}\right)^{2}.$ La distance de deux points consécutifs est $\lambda ,$ et $\log .\omega$ est le logarithme décimal d’une des deux valeurs de $\omega .$