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DES MATIÈRES.

SECTION V.
Loi des températures permanentes dans un prisme d’une petite épaisseur.
Art. 73, 74, 75, 76, 77, 78, 79, 80.
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60.	Équation du mouvement linéaire de la chaleur dans le prisme. Conséquences diverses de cette équation.
SECTION VI.
De l’échauffement des espaces clos.
Art. 81, 82, 83, 84.
68.	L’état final de l’enceinte solide qui termine l’espace échauffé par une surface $b,$ maintenue à la température $\alpha ,$ est exprimée par l’équation suivante : $m-n=(\alpha -n){\frac {\mathrm {P} }{1+\mathrm {P} }}.$ La valeur de $\mathrm {P}$ est ${\frac {\sigma }{\mathrm {S} }}.\left({\frac {g}{h}}+{\frac {ge}{\mathrm {K} }}+{\frac {g}{\mathrm {H} }}\right).$ $m$ est la température de l’air intérieur, $n$ la température de l’air extérieur, $g,\,h,\,\mathrm {H}$ mesurent respectivement la pénétrabilité de la surface échauffée $\sigma$, celle de la surface intérieure de l’enceinte $\mathrm {S} ,$ et celle de la surface extérieures $\mathrm {S} ,$ $e$ est l’épaisseur de l’enceinte, et $\mathrm {K}$ sa conducibilité propre.
Art. 85, 86.
72.	Conséquences remarquables de l’équation précédente.
Art. 87, 88, 89, 90, 91.
75.	Mesure de la quantité de chaleur nécessaire pour retenir à une température constante un corps dont la surface est séparée de l’air extérieur par plusieurs enceintes successives. Effets remar-