Cette équation représente exactement le système des températures
permanentes dans un prisme rectangulaire infini,
compris entre deux masses de glace B et C, et une source de
chaleur constante.
197.
Il est facile de voir, soit au moyen de cette équation, soit d’après l’art. 171, que la chaleur se propage dans ce solide, en s’éloignant de plus en plus de l’origine, en même temps qu’elle se dirige vers les faces infinies B et C. Chaque section parallèle à celle de la base est traversée par une onde de chaleur qui se renouvelle à chaque instant, et conserve la même intensité : cette intensité est d’autant moindre, que la section est plus distante de l’origine. Il s’opère un mouvement semblable, par rapport à un plan quelconque parallèle aux faces infinies ; chacun de ces plans est traversé par une onde constante qui porte sa chaleur aux masses latérales.
Nous aurions regardé comme inutiles les développements contenus dans les articles précédents, si nous n’avions point à exposer une théorie entièrement nouvelle, dont il est nécessaire de fixer les principes. C’est dans cette même vue que nous ajouterons les remarques suivantes.
198.
Chacun des termes de l’équation correspond à un seul système particulier de températures, qui pourrait subsister dans une lame rectangulaire échauffée par son extrémité, et
