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Et d’autre part, en appelant ${d}$ la distance du point E₁ à l’épicentre E supposé réduit à un point, on a :

${\cos \epsilon ={{d\left(v_{1}-v\right)} \over {v_{1}sv}}}$

De la sorte, la profondeur du centre d’ébranlement et l’angle d’émergence se trouvent exprimés en fonction de ${d}$, ${s}$, ${v}$ et ${v_{1}}$. Si l’on suppose constant le rapport ${k}$ de ${v \over v_{1}}$ les deux formules précédentes deviennent :

${h={{sv\sin \epsilon } \over {1-k}}}$
${\cos \epsilon ={{d(1-k)} \over {vs}}}$

En supposant le sol homogène, ${v}$ et ${v_{1}}$ peuvent être déterminés directement par l’observation, car à une distance suffisante de l’épicentre les vitesses de propagation des vibrations observées dans la couche superficielle du sol deviennent respectivement pour le choc d’un tremblement de terre et pour le bruit qui l’accompagne égales à ${v}$ et ${v_{1}}$. Ces deux quantités sont d’ailleurs susceptibles d’être expérimentalement mesurées.

La connaissance de ${d}$ et de ${s}$ résulte aussi d’observations directes.

Von Lasaulx a tenté d’appliquer cette méthode de Falb à la recherche des éléments séismiques du tremblement de terre de Herzogenrath du 24 juin 1877, mais il a été immédiatement arrêté par une difficulté, ${k}$ n’est pas constant ; alors, au lieu d’employer les procédés que nous venons d’indiquer pour obtenir la connaissance de