DES MATIERES. 5o3
(43o). Conformité delà théorie précédente avec celle exposée dans rm autre endroit de cet ouvrage.
Théorie physico-mathématique de la percussion, (438). Ce qu'on entend par l'élasticité d'un corps.
(43o). Insuffisance des théories ordinaires de la percussion; pourquoi elles ne sont pas applicables à la pratique.
(44o). Expériences qui prouvent que, physiquement, une percussion peut faire équilibre à une pression.
(44 0- Ce phénomène s'explique par la loi de continuité.
(44 0- Comment la loi de continuité a lieu dans le eboe physique des corps.
(443). Explication de la grande disproportion entre les effets d'un choc et ceux d'une pression.
(-444). La théorie qu'on va exposer rapporte aux mêmes loix le choc des corps durs , mous, et de ceux qui ont une portion quelconque d'élasticité.
(44 ')• Dénominations desquantités quicntrentdanslccalculdu choedes corps.
(44° )- Notions pour l'intelligence de la théorie suivante.
(447) - Comme 011 mesure la dureté d'un corps. L'expression de cette mesure tient uniquement a la nature du corps.
(448) . L'amplitude d'impression peut représenter la surface de contact (44y). Valeur du mouvement perdu par le corps, quelle que soit l'amplitude
d'impression, un des corps étant supposé parfaitement dur.
(4^o). Egalité entre le mouvement perdu et le mouvement gagné.
(4ji ). Valeur du mouvement perdu par les corps, ou do la force de percus- sion , aucun des deux n'ayant une dureté parfaite.
(4->?). Les différentielles des impressions sont à chaque instant réciproque- ment proportionnelles aux duretés.
(463). L'espace parcouru par le corps choquant est égal à la somme des profondeurs d'impression, plus l'espace parcouru par le corps choqué.
(4-4)- Les deux espaces parcourus sont égaux à la fin du choc des corps élastiques.
(4^>). Valeur de l'élément du temps.
(4.16). A l'instant de la plus grande impression , les vitesses des corps sont égales.
(437). Equation qui exprime le rapport des vitesses dans un instant quel- conque du choc.
(45.3). Ce que devient cette équation , à la fin du choc, lorsque les corps n'ont point d élasticité.
(4 ><;). Recherche des valeurs particulières des vitesses de chaque corps dans un instant quelconque du choc.
Equations qui domicnt ces vitesses.
Règles pour les signes dans l'usage de ces équations.
(460) . Application de ces équations aux corps mous.
(461) . Application aux corps parfaitement élastiques.
Idem. Conservation des forces vives dans le choc des corps élastiques. (46*a). Application aux corps parfaitement élastiques.
(463) . Valeur de la vitesse «les corps à la fin du choc.
(464) . Valeur, pour un instant quelconque du choc, de l'impression qui so fait dans le corps choqué, en supposant la dureté constante.
Ce que devient cette valeur à la fin du choc. (46\>). Ce qu'elle dovient quand le corps choqué est immobile.
