SECTION IV. DE L'HYDRODYNAMIQUE. ^JJ
sion , la vitesse de l'eau qui sortiroit par un petit orifice ver- tical , pratiqué en s ou en t, seroit donc égale à
861. Cette vîtesse est, comme on voit, toujours moindre que ,. " Vh ^ ^ celle due à la hauteur entière h, et ne lui devient égale que tin>it par un lorsque O == o, ou peut être négligé par rapport à S. ï™Jf' 1 4 co
862. Lorsque S = O, la pression devient nulle, et par consé- c« ° u u quent Ton n auroit aucune vîtesse par un petit orifice latéral s «Cnfl* ou t. Si donc, dans ce cas, on perçoit le tuyau dans l'un ou l'autre des points jout, il n'en sortiroit point d'eau.
863. L'orifice et le tuyau étant supposés circulaires, et d et c«oùrorifie«
_ 1 , t etlclityausont
D étant leurs diamètres , on a -21 = Jy, et l'équation de la pression devient p = <p(h — ^ A).
864. Si le tuyau abcd, au lieu d'être vertical, étoit hori- tio D f ,eTmlM - zontal, comme dans la figure 1 58, la vitesse à l'orifice q n'en *» lanipiïk seroit pas moins égale à y/iyh, (720), h étant, comme dans BS* **'* le cas précédent, la hauteur de l'eau au-dessus de l'orifice. La vîtesse de chaque tranche verticale, depuis a b jusqu'en de,
seroit exactement la même que dans le tuyau abcd de la figure 167, et l'ouverture a b étant supposée (fig. i58) petite en comparaison de la hauteur AC , la pression , dans tout l'es- pace abcd f sera évidemment la même aue la pression près de l'orifice cd (fig. i5y), et aura par conséquent pour valeur
<p(h — ~ /*).
865. M. l'abbé Bossut a fait des expériences pour prouver E , péri ci,cei que, lorsqu'on avoit d = D, la pression devenoit nulle. Nous t* M - libl î*
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les rapporterons, lorsque nous reviendrons sur cette matière, pr«»iou <i» avec tous les détails qu'exige la pratique. wyaui
866. On voit qu'au moyen de la formule de l'art.(7io), on Commentée peut résoudre la question d'une manière bien plus générale STtA^uSn que nous ne l'avons fait ici, même en supposant le mouvement d parvenu à l'uniformité. On peut employer, dans ce cas, la for-
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court.
Tome I. Bbb
