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118. Augmentation de l’intensité des rayons $\beta$ avec l’épaisseur de la couche active. — La profondeur de matière qui est efficace pour l’émission des rayons dépend du pouvoir absorbant de la substance pour les rayons qu’elle émet. Si la loi d’absorption est une loi exponentielle simple, le rayonnement qui émerge d’une couche d’épaisseur $dx$ située à une profondeur $x$ est de la forme

$d{\mathfrak {I}}=ie^{-\mu x}dx,$

$i$ étant le rayonnement émis par unité d’épaisseur.

Le rayonnement total sera donné par la relation

${\mathfrak {I}}=\int _{0}^{d}ie^{-\mu x}dx={\frac {i}{\mu }}\left(1-e^{-\mu d}\right),$

$d$ étant l’épaisseur de la couche active ; pour une couche suffisamment épaisse on aura sensiblement

${\mathfrak {I}}_{\infty }={\frac {i}{\mu }}\,;$

d’où

${\mathfrak {I}}={\mathfrak {I_{\infty }}}\left(1-e^{-\mu d}\right).$

Cette relation a été vérifiée pour l’émission de rayons $\beta$ par l’oxyde d’urane ; on trouve que si la matière active est distribuée en raison de 0^g,11 par centimètre carré, l’intensité du rayonnement $\beta ,$ est la moitié de celle qu’on obtient avec une couche très épaisse. On en déduit pour la matière active une valeur de ${\frac {\mu }{d}}$ égale à 6,3, ce qui prouve que l’oxyde d’uranium absorbe les rayons qu’il émet, à peu près comme le ferait une substance quelconque de même densité^[1].

119. Dispersion des rayons $\beta .$ Production de rayons secondaires par les rayons $\beta$. — Quand les rayons $\beta$ traversent une lame de matière absorbante, on constate, en général, que le faisceau primitif est accompagné sur les faces d’entrée et de sortie de l’écran d’un rayonnement diffus ; ce dernier est quelquefois assez important pour qu’on ne puisse plus distinguer la forme primi-

1. Rutherford, Radioactivity.