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zontale la substance active était placée en S en face de la fente ; le champ magnétique était parallèle à la direction des fentes. Pour une intensité convenable du champ, les rayons issus de la source verticalement vers le bas décrivaient une trajectoire circulaire de rayon 2^cm,2, passaient par les deux

Fig. 107.

fentes inférieures et sortaient par la plaque verticale. L’intensité du rayonnement émergent était mesurée au moyen d’un électroscope qui recueillait les rayons à leur sortie. On cherchait la valeur que devait avoir le champ magnétique pour que l’effet sur l’électroscope fût maximum. L’expérience était délicate parce que l’intensité du rayonnement était faible. La valeur de $\mathrm {H}$ qui correspond au maximum a été trouvée égale à 1870. En se servant de la relation de M. Lorentz

${\frac {e}{m}}={\frac {e}{m_{0}}}\left(1-\rho ^{2}\right)^{-{\frac {1}{2}}}$

et de la valeur ${\frac {e}{m_{0}}}=1,73.10^{7}$ unités électromagnétiques, pour les rayons $\beta$ de l’uranium

$v=$	$2,76.10^{10}\,{\tfrac {\mathrm {cm} }{\mathrm {sec} }},$
${\frac {e}{m}}=$	$0,67.10^{7}$ unités électromagnétiques.

La valeur de $v$ ainsi obtenue est notablement supérieure à celle indiquée par Becquerel.

La même méthode a été appliquée par M. Schmidt à l’étude de la déviation magnétique des rayons $\beta$ du radioplomb^[1]. Les

1. H.-W. Schmidt, Phys. Zeit., 1907.