source ponctuelle O et l’ouverture O’ déterminent un faisceau rectiligne étroit qui marque sa trace au point P de la plaque (fig. 102). Quand les champs sont établis suivant Oy, chacun des rayons du faisceau hétérogène suit une trajectoire différente. En vertu de l’action du champ magnétique seul, un rayon tend à être dévié suivant la direction Oz dans le plan Oxz ; en vertu de l’action du champ électrique seul, un rayon serait dévié suivant la direction Oy dans le
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plan Oxy. Par l’action simultanée des
deux champs, le rayon décrit une courbe plus complexe et vient
frapper la plaque en un point M dont les coordonnées z et y
dans le plan de la plaque, par rapport à l’origine P et à des axes
parallèles à Oz et Oy, se nomment déviation magnétique et déviation électrique du rayon. L’ensemble des points obtenus pour les
divers rayons forme une courbe continue, et par renversement
du champ électrique on obtient la courbe symétrique de la
précédente par rapport à la direction Oz.
Il est facile de calculer la valeur de z et de y quand les déviations sont faibles ; on peut, en effet, admettre, en ce cas, qu’elles sont indépendantes l’une de l’autre. Admettons de plus que chacun des champs soit uniforme. En vertu de l’action du champ magné-
