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rant l’influence de la recombinaison et la limite supérieure 16^cm,5 obtenue en négligeant l’effet de recombinaison.

Quand la concentration de l’émanation est faible, ainsi que cela a lieu dans l’air atmosphérique, la recombinaison est négligeable devant l’effet des poussières, bien que le rayonnement des substances radioactives contenues dans le sol intervienne aussi comme cause ionisante.

220. Théorie de l’activation des fils chargés négativement et exposés dans l’air contenant de l’émanation. — L’activation est due aux particules de dépôt actif qui se déposent sur le fil. Si la distribution des émanations dans une certaine région est uniforme, on peut admettre qu’il en est de même pour la distribution des dépôts actifs en suspension dans l’air, et que chacune des matières qui composent le dépôt est en équilibre radioactif avec l’émanation. Admettons, en première approximation, que les particules de radium A et de thorium A se déposent seules sur le corps activé ; parmi ces particules interviennent principalement celles qui portent une charge positive et qui ont une mobilité assez grande. Supposons d’abord que toutes les particules jouent le même rôle. Soient $\mathrm {N}$ et $\mathrm {N} '$ les nombres d’atomes des émanations du radium et du thorium présents par centimètre cube de l’air atmosphérique dans la région utilisée ; soient $\lambda$ et $\lambda '$ les constantes des deux émanations. Si la destruction d’un atome correspond à la formation d’un seul des atomes consécutifs, les nombres $\mathrm {N} _{1}$ et $\mathrm {N} '_{1}$ de particules de radium A et de thorium A par centimètre cube à l’état d’équilibre radioactif sont tels que

$\mathrm {N} \lambda =\mathrm {N} _{1}\lambda _{1},\qquad \mathrm {N} '\lambda '=\mathrm {N} '_{1}\lambda _{1}',$

$\lambda _{1}$ et $\lambda '_{1}$ étant les constantes radioactives du radium A et du thorium A. Si dans la région considérée se trouve un fil chargé négativement, ce fil est la cause d’une perturbation locale et modifie la distribution du dépôt actif. Sous l’influence du champ électrique une particule chargée est entraînée vers le fil suivant les lignes de champ avec une vitesse $kh,$ si $k$ est la mobilité de la particule et $h$ l’intensité du champ. Un dépôt de particules a lieu sur le fil, et en même temps certaines des particules déposées se détruisent. Quand l’équilibre de régime est atteint pour l’activation, le