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sentent le rayonnement $\alpha$ et le rayonnement $\beta$ sont évidemment de formes différentes.

C’est ainsi qu’après une exposition suffisamment longue pour que l’équilibre radioactif ait été atteint, les courbes qui représentent la décroissance du rayonnement $\alpha$ et du rayonnement $\beta$ prennent la forme indiquée dans la figure 186. La décroissance du rayonnement $\beta$ est d’abord plus lente que celle

Fig. 186.

du rayonnement $\alpha ,$ mais la loi limite qui est celle de l’actinium A est là même dans les deux cas. Quand l’exposition est courte, les courbes diffèrent encore davantage ; toutefois il est très difficile d’éviter des perturbations dues au dépôt d’actinium B et d’actinium C sur le corps activé. Quand l’exposition est de 10 minutes, la valeur maximum du rayonnement $\alpha$ est atteinte pour un temps d’environ 5 minutes, alors que pour le rayonnement $\beta$ le maximum est atteint en un temps d’environ 11 minutes. Les résultats expérimentaux sont en accord approximatif avec la théorie.

L’actinium C a pu être séparé d’une solution chlorhydrique du dépôt actif au moyen de l’entraînement par le noir animal ou la mousse de platine maintenus en ébullition avec la solution. Un procédé très avantageux pour obtenir l’actinium C pur consiste, d’après M. Hahn et M^lle Meitner, à utiliser l’action du champ électrique sur l’actinium C projeté par une plaque qui porte le dépôt actif de l’actinium. L’actinium C se révèle comme portant une charge positive et se trouve entraîné vers une électrode chargée négativement placée en face de la plaque active. Le rendement est très bon, et l’on obtient ainsi en 10 minutes la proportion 20 pour 100 de l’actinium C qui se trouvait au début sur la plaque