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dérivent. En retranchant l’activité correspondante, on trouve que, quelques minutes après le maximum, le rayonnement $\beta$ décroît suivant une loi exponentielle caractérisée par une période de 5,1 minutes et une constante radioactive $\lambda =0,136\,{\tfrac {1}{\mathrm {min} }}.$ On admet que cette constante caractérise un troisième constituant du dépôt actif, l’actinium C, qui émet des rayons $\beta ,$ tandis que l’actinium B, auquel on attribuait antérieurement la totalité du rayonnement $\alpha ,$ $\beta$ et $\gamma$ du dépôt actif, n’émet que des rayons $\alpha .$ L’aspect des courbes expérimentales s’explique alors en admettant que la chauffe a pour effet de chasser presque totalement l’actinium A et l’actinium C, et que l’augmentation du rayonnement $\beta$ à l’origine provient de la formation d’actinium C à partir de l’actinium B. L’actinium B se détruisant plus rapidement que l’actinium C, ce dernier reste finalement seul sur la plaque, et l’on observe sa loi de décroissance. Le logarithme de l’intensité du rayonnement $\beta$ qui reste après soustraction de l’intensité attribuable à la présence de l’actinium A est représenté en fonction du temps dans la figure 185. II. La courbe qui représente l’évolution du rayonnement $\beta$ après chauffe, en tenant compte de la correction indiquée, correspond à la formule bien connue

${\mathfrak {I}}={\frac {n\lambda _{1}}{\lambda _{1}-\lambda _{2}}}(e^{-\lambda _{1}t}-e^{-\lambda _{2}t})$

avec

$\lambda _{1}=0,3225\,{\tfrac {1}{\mathrm {min} }},\qquad \lambda _{2}=0,1360\,{\tfrac {1}{\mathrm {min} }}.$

Cette formule indique que le rayonnement $\beta$ est dû à une substance qui se forme à partir d’une autre substance laquelle n’émet pas de rayons $\beta$ et se trouvait seule à l’origine du temps sur le corps activé.

On peut faire la théorie qui rend compte de l’évolution du rayonnement $\alpha$ et du rayonnement $\beta$ du dépôt actif obtenu après différents temps d’exposition. Il faut tenir compte de ce fait que seul l’actinium B émet des rayons $\alpha$ tandis que l’actinium A et l’actinium C émettent des rayons $\beta .$ Mais comme les rayons de l’actinium A sont très absorbables, on peut faire une théorie approchée du rayonnement $\beta$ obtenu au travers d’un écran qui absorbe les rayons de l’actinium A. Les courbes qui repré-