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trouvé que le thorium A n’est pas inactif, mais donne lieu à une émission de rayons $\beta$ très absorbables ; les expériences étaient faites en mesurant le rayonnement à une distance de la source active où n’arrivent plus les rayons $\alpha .$

Conformément à ces résultats on a pu observer^[1] que les lois d’évolution du rayonnement $\alpha$ et du rayonnement $\beta ,$ pour le thorium A primitivement dépourvu de thorium B, sont différentes si l’on utilise les rayons $\beta$ transmis par un écran d’aluminium très mince, d’épaisseur juste suffisante pour l’absorption des rayons $\alpha .$ L’augmentation de l’activité avec le temps est représentée par les courbes de la figure 173. La courbe I représente l’accroissement du rayonnement $\alpha \,;$ elle est tout à fait conforme à la courbe qui représente l’évolution du rayonnement total de la radioactivité induite après une exposition

Fig. 173.

très courte (fig. 81) ; l’intensité initiale est sensiblement nulle, et l’intensité maximum est atteinte en 222 minutes. La courbe II est relative à l’évolution du rayonnement $\beta$ dont l’intensité n’est pas nulle au début ; on trouve par extrapolation de la courbe expérimentale que cette intensité initiale constitue environ 43 pour 100 de la valeur maximum atteinte après 170 minutes.

La constitution du dépôt actif du thorium n’est pas aussi simple que l’indique la théorie des deux matières, et des recherches

1. Hahn et Meitner, Phys. Zeit., 1908.