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libre de régime avec l’émanation sont donc données dans l’appareil de mesures utilisé par les nombres 0,75 ; 0,125 ; 1, ce qui correspond aux proportions :

Radium A.	Radium B.	Radium C.
40 pour 100	6,7 pour 100	53,3 pour 100

On constate que les rayons $\alpha$ du radium C sont en ce cas bien mieux utilisés par rapport à ceux du radium A qu’avec l’appareil de M. Duane, et ceci résulte de l’augmentation du diamètre de la chambre d’ionisation ; le rapport des activités du radium A et du radium C est ici inférieur à 1 et égal à 0,75. Ainsi que nous l’avons vu précédemment, le rapport des ionisations dues au radium B et au radium C, qui est égal à $\nu$ pour $t=0,$ après activation saturée, croît avec le temps pendant la désactivation et devient égal à $0,27\nu$ pour $t=\infty .$

Puisque avec le dispositif de M. Schmidt le rayonnement dû au radium B n’est pas négligeable, le rayonnement total pour $t>30'$ n’est pas, en ce cas, exactement représenté par la formule

${\frac {\mathfrak {I}}{\mathfrak {I'}}}=4,27e^{-0,000433t}-3,27e^{-0,000593t},$

dans laquelle ${\mathfrak {I'}}$ est le rayonnement extrapolé d’après cette formule pour $t=0.$ On trouve, dans le cas général, pour le facteur de l’exponentielle $e^{-bt},$

$\mathrm {K} ={\frac {k_{2}n_{1}{\frac {a}{a-b}}+{\frac {k_{3}n_{1}n_{2}ac}{(a-c)(c-b)}}}{k_{2}n_{1}{\frac {a}{a-b}}+{\frac {k_{3}n_{1}n_{2}ac}{(a-b)(c-b)}}-{\frac {k_{3}n_{1}n_{2}ab}{(a-c)(c-b)}}}},$

d’où

$\mathrm {K} ={\frac {\nu +3,71}{\nu +0,87}}.$

Par suite la valeur de $\mathrm {K}$ dépend de l’activité relative des substances B et C. En posant $\nu =0,125,$ on trouve $\mathrm {K} =3,85.$ Pour $\nu =1,$ on aurait $\mathrm {K} =2,52.$

M. Schmidt a effectué une série d’expériences sur le rayonnement qui traverse des écrans absorbants et qui ne se compose que de rayons $\beta$ et $\gamma .$ Les courbes théoriques correspondent à