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manière générale, la forme des courbes qui représentent l’intensité du rayonnement en fonction du temps, pendant la désactivation, dépend nécessairement du dispositif expérimental employé et peut varier beaucoup avec celui-ci ; ces courbes ne jouissent donc pas d’un caractère de fixité absolue relativement à la série de transformations radioactives considérée. Seule se maintient invariable cette propriété, que dans tous les cas la loi d’évolution tend finalement vers une loi exponentielle simple, qui correspond à celle des trois exponentielles dont la décroissance est la plus lente, car après un intervalle de temps suffisant à partir de la fin de l’exposition, les termes qui contiennent les deux autres exponentielles sont devenus négligeables par rapport au terme qui contient l’exponentielle considérée. Quand ce résultat est atteint, la forme de la courbe devient évidemment indépendante du dispositif expérimental

On peut cependant remarquer que si le dispositif expérimental est tel que les rayons $\alpha$ sont entièrement utilisés dans la chambre d’ionisation, sans que les dimensions de celle-ci dépassent de beaucoup la valeur nécessaire pour obtenir ce résultat, l’ionisation due aux rayons $\beta$ reste peu importante par rapport à celle qui est due aux rayons $\alpha ,$ et les courbes qui représentent l’intensité du rayonnement total en fonction du temps, pendant la désactivation, conservent alors sensiblement la même forme pour les dispositifs expérimentaux qui réalisent la condition indiquée.

Nous avons vu que la première analyse de la courbe de désactivation après exposition longue a conduit à la conclusion que le rayonnement total de la matière B est négligeable par rapport à celui de la matière C. Si cette supposition était vérifiée d’une manière rigoureuse, on pourrait poser $k_{2}=0.$ D’autre part, la décroissance de la matière A étant très rapide, le terme qui contient l’exponentielle $e^{-at}$ devient négligeable, par rapport aux termes qui contiennent les deux autres exponentielles, en un temps inférieur à une demi-heure. La formule (II) qui représente le rayonnement, pour $k_{2}=0,$ peut être mise sous la forme

${\mathfrak {I}}=\Delta k_{3}n_{1}n_{2}\left[m\left(1-e^{-a\tau }\right)e^{-at}+{\frac {ac}{(a-b)(c-b)}}\left(1-e^{-b\tau }\right)e^{-bt}\right.$

$\left.-\ {\frac {ab}{(a-c)(c-b)}}\left(1-e^{-c\tau }\right)e^{-ct}\right]$