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Les rayons $\beta$ et $\gamma$ appartiennent à la partie du dépôt actif dont l’évolution est plus lente, c’est-à-dire au radium B et C.

Quand le radium contient de l’émanation et de la radioactivité induite, son activité $\alpha$ est augmentée. Si le sel est sec, il est peu perméable à l’émanation ; son activité limite, qui est atteinte un mois après la préparation, est environ cinq fois plus élevée que l’activité initiale. En effectuant une détermination plus précise sur un sel de radium en couche très mince, dont les rayons $\alpha$ sont totalement absorbés dans l’air de la chambre d’ionisation, on trouve un rapport 5,6 entre l’activité limite qu’aurait eue le sel, s’il n’avait éprouvé aucune perte d’émanation, et l’activité minimum du même sel (Boltwood). On en conclut que l’activité $\alpha$ totale d’un gramme de radium en équilibre radioactif avec l’émanation et la radioactivité induite est 1,3 x 5,6.10⁶, soit 7,3.10⁶ fois plus grande que l’activité totale d’un gramme d’uranium. L’activité due aux rayons pénétrants était négligeable dans ces expériences.

170. Analyse de la radioactivité induite. — Nous avons vu que la radioactivité induite due au radium suit une loi d’évolution complexe en fonction du temps, et que cette loi dépend du temps pendant lequel la substance activée a été soumise à l’action activante de l’émanation du radium. Quand la substance activée a été soustraite à l’action de l’émanation, son activité mesurée par le rayonnement total va en diminuant ; mais la loi de diminution n’est pas une loi exponentielle simple. Nous avons vu aussi que, dans le cas d’une exposition longue, la courbe de désactivation a pu être représentée par P. Curie et M. Danne par une différence de deux exponentielles, pour des temps supérieurs à 20 minutes à partir du début de la désactivation. Voici comment a été effectuée cette analyse qui a servi de modèle pour l’interprétation des nombreux cas analogues qui se sont présentés dans l’étude de la radioactivité.

Considérons la courbe représentative du logarithme de l’intensité ${\mathfrak {I}}$ du rayonnement total en fonction du temps. La forme de cette courbe, qui a déjà été décrite précédemment (§ 76), est représentée dans la figure 157. Pour des temps supérieurs à 20 minutes environ, la courbe conserve une courbure de même