supprimés n’augmente pas quand on fait croître le champ de 2500 à 7000 unités.
La proportion des rayons non supprimés par le champ est d’autant plus grande que la distance AD entre le corps radiant et le condensateur est plus petite. Pour les distances faibles, les rayons qui peuvent être déviés facilement ne constituent plus qu’une très faible fraction du rayonnement total. Les rayons pénétrants sont donc, en majeure partie, des rayons déviables genre cathodique (rayons ).
Avec le dispositif expérimental qui vient d’être décrit, l’action du champ magnétique sur les rayons ne pouvait guère être observée pour les champs employés. Le rayonnement très important, en apparence non déviable, observé à petite distance de la source radiante, était constitué par les rayons le rayonnement non déviable observé à grande distance était constitué par les rayons
Voici les résultats numériques obtenus dans ces expériences. On désigne par la distance de la source radiante au condensateur. En supposant égal à 100 le courant obtenu sans champ magnétique pour chaque distance, les nombres de la deuxième ligne indiquent le courant qui subsiste, quand le champ agit. Ces nombres peuvent être considérés comme donnant la proportion de l’ensemble des rayons et et principalement celle des rayons Aux grandes distances on n’a plus de rayons et le rayonnement non dévié est alors du genre seulement.
Expériences faites à petite distance :
en centimètres |
3,4 | 5,1 | 6,0 | 6,5 |
Proportion de rayons non déviés |
74 | 56 | 33 | 11 |
Expériences faites aux grandes distances, avec un produit considérablement plus actif que celui qui avait servi pour la série précédente :
en centimètres |
14 | 30 | 53 | 80 | 98 | 124 | 157 |
Proportion de rayons non déviés |
12 | 14 | 17 | 14 | 16 | 14 | 11 |
On voit qu’à partir d’une certaine distance, la proportion des rayons non déviés dans le rayonnement ne varie guère. Ces rayons appartiennent probablement tous à l’espèce
