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dans l’expérience précédente, que j’indique surtout parce qu’elle se rapporte à des teneurs en radium déterminées par des méthodes chimiques.

Il est utile de remarquer que pour avoir de bonnes comparaisons il faut que les conditions expérimentales soient aussi identiques que possible pour les échantillons à comparer. Ainsi l’on constate qu’en éloignant l’une des petites ampoules du plateau sur lequel elle est posée, de 2^cm seulement, on diminue de 5 pour 100 le courant mesuré ; une diminution de même importance est obtenue en enveloppant l’ampoule d’une feuille de platine de 0^mm,16 d’épaisseur, bien que l’écran de plomb que traversent les rayons ait une épaisseur de 1^cm.

139. Nature des rayons $\gamma$. — Les rayons $\gamma$ n’étant pas influencés par l’action d’un champ magnétique, il semblait naturel de les assimiler aux rayons Röntgen des ampoules à vide.

On sait qu’il existe des rayons $\beta$ dont la vitesse est si grande que ces rayons sont peu sensibles à l’action d’un champ magnétique. Toutefois entre les rayons $\beta$ et $\gamma$ il existe à ce point de vue une discontinuité qui a été mise en évidence dans les expériences de P. Curie et de M. Villard. Cette discontinuité se voit très clairement dans l’expérience suivante de M. Paschen^[1]. Le radium est placé au fond d’un tube de plomb de 1^mm de diamètre et de 6^cm de profondeur. Un faisceau étroit de rayons s’échappe de la cuve et produit une impression sur une plaque photographique placée à 6^cm de distance de la cuve. Dans la région comprise entre le tube et la plaque on établit un champ magnétique normal au faisceau. Quand l’intensité $\mathrm {H}$ du champ est égale à 1000 unités, on obtient la séparation complète de la tache, correspondant au faisceau non dévié, et de la bande, correspondant au faisceau dévié des rayons $\beta$ de vitesses différentes ; la distance entre les deux impressions est de 3^cm. Pour $\mathrm {H} =$ 3000 les rayons $\beta$ n’atteignent plus la plaque, tandis que l’impression due aux rayons $\gamma$ n’est pas modifiée.

La séparation des rayons $\beta$ et $\gamma$ est visible dans la figure 3, planche VI. Cette figure représente une épreuve obtenue avec

1. Paschen, Phys. Zeit, 1904.