Page:Curie - Traité de radioactivité, 1910, tome 2.djvu/17

Imaginons l’expérience suivante : le radium R est placé au fond d’une petite cavité profonde creusée dans un bloc de plomb P (fig. 91). Un faisceau de rayons rectiligne et peu épanoui s’échappe de la cuve. Supposons que, dans la région qui entoure la cuve, on établisse un champ magnétique uniforme, très intense, normal au plan de la figure et dirigé vers l’arrière de ce plan. Les trois groupes de rayons $\alpha ,$ $\beta ,$ $\gamma$ se trouveront séparés. Les rayons $\gamma$ peu intenses continuent leur trajet rectiligne sans trace de déviation. Les rayons $\beta$ sont déviés à la façon de rayons cathodiques, et décrivent dans le plan de la figure

Fig. 91.

des trajectoires circulaires dont le rayon varie dans des limites étendues. Si la cuve est placée sur une plaque photographique AC, la portion BC de la plaque qui reçoit les rayons $\beta$ est impressionnée. Enfin, les rayons $\alpha ,$ forment un faisceau très intense qui est dévié légèrement et qui est assez rapidement absorbé par l’air. Ces rayons décrivent, dans le plan de la figure, une trajectoire dont le rayon de courbure est très grand, le sens de la déviation étant l’inverse de celui qui a lieu pour les rayons $\beta .$

Si l’on recouvre la cuve d’un écran d’aluminium d’épaisseur égale à 0^mm,1, les rayons $\alpha$ seront supprimés, les rayons $\beta$ ne le seront qu’en partie, et les rayons $\gamma$ ne sembleront pas absorbés notablement.