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Voici un Tableau des valeurs du produit ${\tfrac {mv^{2}}{e}}$ pour les rayons $\alpha$ du radium en unités E. M. :

	$v.$		${\tfrac {mv^{2}}{e}}.$
Radium au minimum d’activité	1,56.109		4,78.1014
Émanation du radium	1,70.109		5,65.1014
Radium A	1,77.109		6,12.1014
Radium C	2,06.109		8,37.1014

La charge $e$ d’une particule $\alpha$ est d’environ $3{,}1.10^{-20}$ unité électromagnétique ; on trouve, pour l’énergie de la particule $\alpha$ du radium C.

$w=8,37.10^{14}\times 1,6.10^{-20}=1,3.10^{-5}$ erg.

La chute de potentiel $v$ dont il faut disposer pour communiquer à une charge $e$ l’énergie $w$ est égale à ${\frac {w}{e}}\,;$ d’où l’on déduit dans le cas actuel $\mathrm {V} =4,2.10^{6}$ volts. Une différence de potentiel de cet ordre ne peut guère être obtenue avec les moyens dont nous disposons actuellement.

L’énergie initiale d’une particule $\alpha$ est très supérieure à l’énergie d’un rayon cathodique ; pour un tel rayon émis sous une différence de potentiel de 10 000 volts, l’énergie est voisine de $10^{-8}$ erg ; pour une particule $\beta$ l’énergie croît avec la vitesse et tend vers l’infini quand la vitesse se rapproche de celle de la lumière ; cependant même pour des rayons dont la vitesse est relativement grande (rayons $\beta$ de l’uranium, par exemple), l’énergie n’est qu’une petite fraction de celle que possède une particule $\alpha$ pendant la plus grande partie de son parcours. La stabilité du mouvement de la particule $\alpha$ est probablement déterminée par la valeur élevée de son énergie cinétique ; cette stabilité se maintient d’une manière bien plus parfaite que cela n’a lieu pour une particule $\beta$ de vitesse moyenne.

131. Nature des particules $\alpha$. — Considérons maintenant la valeur du rapport ${\frac {e}{m}}$ pour une particule $\alpha$ et comparons-la aux valeurs obtenues avec d’autres rayons chargés. On voit de suite que le rapport ${\frac {e}{m}}$ pour une particule $\alpha$ est environ 3500 fois plus petit que celui qui caractérise une particule $\beta$ de vitesse rela-