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pour lesquels la déviation électrique n’a pas été mesurée ; si, en effet, on calcule le parcours des rayons de ces groupes d’après la valeur du produit ${\tfrac {mv}{e}}$ déduit de la déviation magnétique et d’après la valeur du rapport ${\tfrac {e}{m}}$ qui a été déterminée pour les rayons $\alpha$ du radium C, on trouve un résultat conforme à celui que donne la mesure directe du parcours par la méthode électrique.

L’identité de nature des particules $\alpha$ émises par différentes substances a été soumise au contrôle de l’expérience par le procédé suivant : Si les particules ne diffèrent que par la vitesse d’émission, elles se trouvent toutes dans les mêmes conditions à la fin de leur parcours. Les courbes d’ionisation obtenues avec un même appareil de mesures doivent donc être superposables quand on attribue à l’ionisation maximum la même valeur et quand on fait coïncider les points qui correspondent au maximum. La comparaison a été faite pour les rayons $\alpha$ du polonium, du radium C et de l’actinium B qui peuvent être utilisés en couche infiniment mince^[1] ; les courbes d’ionisation du radium C (dépôt actif du radium après la baisse initiale) et de l’actinium B (dépôt actif de l’actinium) étaient obtenues par des mesures croisées, afin de tenir compte de la diminution de l’activité avec le temps. L’expérience montre que les courbes relatives au radium C et au polonium sont exactement superposables dans les limites de précision des expériences, et comme il s’agit de rayons ayant des parcours très différents (7^cm,06 et 3^cm,86) et provenant de matières différentes, ce fait confirme l’hypothèse de l’identité de nature de toutes les particules $\alpha .$ La courbe relative au dépôt actif de l’actinium ne se superpose pas aux précédentes, bien qu’elle corresponde en apparence à un seul faisceau de rayons. On peut penser que cette courbe est en réalité la superposition de deux courbes voisines, correspondant à deux faisceaux de rayons $\alpha$ de parcours voisins, et que, par suite, le dépôt actif de l’actinium donne lieu à l’émission de deux groupes de rayons $\alpha .$ Cette supposition explique bien la forme de la courbe et se trouve aussi en accord avec d’autres faits expérimentaux relatifs à l’étude de la composition du dépôt actif de l’actinium (voir Chap. XV)

1. M^lle Blanquies, Comptes rendus, 1909.