extrême vient atteindre la plaque en un point
tel que
![{\displaystyle \mathrm {FN} =(l_{3}+l_{2})\left({\frac {d-\varepsilon }{l_{2}}}\right)+\varepsilon {\frac {2l_{3}+l_{1}}{l_{1}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/61646dbbaa8b35e199b5722f7cac44929a68a573)
La largeur de l’impression
obtenue par application et renversement du
Fig. 130.
![](//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/3/33/Curie_-_Trait%C3%A9_de_radioactivit%C3%A9%2C_1910%2C_tome_2_%28page_153_crop%29.jpg/300px-Curie_-_Trait%C3%A9_de_radioactivit%C3%A9%2C_1910%2C_tome_2_%28page_153_crop%29.jpg)
champ est donc donnée par la formule
![{\displaystyle \mathrm {D_{1}} =\mathrm {GM} +\mathrm {FN} -d,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/43bf364a323bad0628f4f4e1eb1901c36f4aa6e8)
et la différence des largeurs d’impression en présence du champ
et sans champ s’obtient par l’expression
![{\displaystyle \mathrm {D_{1}-D} =\varepsilon l_{3}\left({\frac {3}{l_{1}}}-{\frac {1}{l_{2}}}\right)={\frac {eh}{2mv^{2}}}l_{1}l_{3}\left(3-{\frac {l_{1}}{l_{2}}}\right),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3709e9d17d57bda3aa7e80f6e37018728c36dc78)