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extrême vient atteindre la plaque en un point $\mathrm {N}$ tel que

$\mathrm {FN} =(l_{3}+l_{2})\left({\frac {d-\varepsilon }{l_{2}}}\right)+\varepsilon {\frac {2l_{3}+l_{1}}{l_{1}}}.$

La largeur de l’impression $\mathrm {D_{1}}$ obtenue par application et renversement du

Fig. 130.

champ est donc donnée par la formule

$\mathrm {D_{1}} =\mathrm {GM} +\mathrm {FN} -d,$

et la différence des largeurs d’impression en présence du champ et sans champ s’obtient par l’expression

$\mathrm {D_{1}-D} =\varepsilon l_{3}\left({\frac {3}{l_{1}}}-{\frac {1}{l_{2}}}\right)={\frac {eh}{2mv^{2}}}l_{1}l_{3}\left(3-{\frac {l_{1}}{l_{2}}}\right),$