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rayons ; les points obtenus sont approximativement en ligne droite.

M. Rutherford a déduit de ces expériences la relation suivante entre la

Fig. 128.

vitesse des rayons $v$ et le trajet $r$ qu’ils sont capables de faire dans l’air :

${\frac {v}{v_{0}}}={\frac {\sqrt {r+1,25}}{\sqrt {a+1,25}}},$

$v_{0}$ étant la vitesse initiale et $a$ le parcours dans l’air.

Cette relation n’est qu’approchée parce que, d’après des expériences plus précises, la loi de diminution de l’énergie cinétique en fonction de l’épaisseur de matière traversée n’est pas une loi linéaire ; la relation s’applique aux rayons $\alpha$ du radium C, cependant on peut aussi l’étendre aux autres groupes de rayons $\alpha ,$ si l’on admet que ceux-ci ne se distinguent entre eux que par la vitesse d’émission. En remplaçant $r$ par la valeur du parcours d’un de ces groupes, on obtiendra la vitesse en fonction de la vitesse initiale des rayons du radium C que nous avons désignée par $v_{0}.$

En vue de vérifier cette relation, M. Rutherford a déterminé la valeur de la déviation magnétique pour deux autres groupes de rayons $\alpha$ du radium ; le dispositif expérimental était le même que celui qui avait servi pour les expériences sur les rayons $\alpha$ du radium C, et la déviation obtenue $z$ était directement comparée à celle de ces derniers. On utilisait le radium au minimum d’activité, et le dépôt actif du radium obtenu après courte exposition et contenant encore le radium A. Pour le radium lui-même l’épaisseur