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l’émanation du radium servait de source ; 15 minutes après la fin de l’exposition ce fil n’émet qu’un seul groupe de rayons $\alpha$ qu’on attribue au radium C.

Le fil actif (fig. 117) était placé en S normalement au plan du tableau. Les rayons émis traversaient le diaphragme D, percé d’une fente parallèle au fil et située au-dessus de lui, et venaient rencontrer la plaque photographique P, normale au plan qui passe par le fil et la fente du diaphragme. L’ensemble de l’appareil se trouvait dans une boîte dans laquelle on pouvait faire le vide. Un champ magnétique uniforme parallèle au fil était établi dans toute la région occupée par l’appareil ; ce champ était normal au plan du tableau, et l’on opérait avec renversement du champ.

L’impression photographique se présente sous la forme de deux bandes étroites, dont la largeur est sensiblement égale à celle de la bande unique obtenue quand le champ est supprimé ; cette netteté des impressions prouve que les rayons sont homogènes. Quand une feuille d’aluminium mince était posée sur la source, les bandes restaient nettes et conservaient la même apparence ; le faisceau traverse donc une telle feuille sans diffusion notable et en restant homogène.

Un écran en mica dont le plan est normal au fil était placé au-dessus de celui-ci et vers son milieu ; cet écran partageait la région traversée par les rayons en deux parties ; une des moitiés du fil était nue, l’autre était recouverte d’un écran d’aluminium. L’écartement des deux bandes obtenues sur le cliché n’est pas le même dans les deux cas, et l’on a ainsi la preuve que les rayons ont éprouvé une modification en traversant l’écran. Une épreuve obtenue dans ces conditions est représentée dans la planche VI (fig. 2).

La trajectoire d’un rayon émis normalement au champ est une circonférence située dans un plan normal au fil. Cette circonférence passe par la source et par la fente (fig. 103, I), et son rayon $\mathrm {R}$ est tel qu’on ait

${\frac {mv}{e}}=\mathrm {RH} ,$

$m$ étant la masse de la particule, $e$ sa charge, $v$ sa vitesse et $\mathrm {H}$ l’intensité du champ. La déviation $z$ étant petite, on a approximativement

$2\mathrm {R} z=d_{2}(d_{1}+d_{2}),$