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sation du gaz. On verra, d’ailleurs, que le nombre d’ions produit par une particule $\alpha$ le long de son parcours dans le gaz est très élevé et de l’ordre de 200 000 ; le travail d’ionisation peut donc représenter une perte d’énergie importante,

MM. Bragg et Kleemann^[1] ont fait l’hypothèse que les rayons $\alpha$ émis par une substance radioactive simple possèdent tous la même vitesse initiale, et qu’ils sont, par suite, capables de produire l’ionisation de l’air sur une même distance déterminée $a$ qui se nomme leur parcours. Seuls les rayons $\alpha$ émis par la surface de la matière active peuvent réaliser le parcours $a\,;$ les rayons provenant d’une profondeur $z$ éprouvent une perte d’énergie en traversant la matière ; on admet que cette perte d’énergie se traduit par une diminution du parcours restant dans l’air, et que cette diminution proportionnelle à $z$ peut être désignée par $\rho z,\ \rho$ étant un coefficient qu’on nomme coefficient d’abaissement ; dans la théorie primitive on considérait que $\rho$ représente le rapport entre la densité de la matière traversée et la densité de l’air. On suppose encore, conformément aux indications de l’expérience, qu’un faisceau de rayons $\alpha$ traverse la matière sans éprouver une dispersion appréciable et que, par suite, le trajet des rayons dans l’air est rectiligne.

Considérons un faisceau de rayons $\alpha$ parallèles émis par une couche de matière d’épaisseur $l$ suffisamment faible pour que les rayons émanant du fond de la couche puissent encore pénétrer dans l’air, c’est-à-dire pour qu’on ait $\rho l<a,$ et examinons comment varie l’ionisation dans l’air à une distance $x$ de la surface de la couche active. Pour mesurer cette ionisation on laisse pénétrer les rayons dans un condensateur à plateaux très rapprochés, et dont le plateau A est constitué par une toile métallique (fig. 120) ; nous désignerons par $x$ la distance variable du plateau A à la matière active et par $b$ la distance des plateaux (profondeur de la chambre d’ionisation). Aucun courant ne sera observé dans le condensateur quand on aura $x>a.$ Supposons que le pouvoir ionisant d’un rayon reste constant sur toute la longueur du parcours. Si l’on considère les distances inférieures à $a-\rho l,$ le nombre de rayons $\alpha$ qui traversent chaque plan parallèle à la surface active reste constant, et l’ionisation dans la

1. Bragg et Kleemann, Phil. Mag., 1904 et 1905.