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gnétique que le même écran placé sur la plaque photographique. Cette variation de l’effet absorbant de l’écran avec la distance de cet écran à la source est analogue à ce qui a lieu pour les rayons $\alpha \,;$ elle a été vérifiée par MM. Meyer et von Schweidler, qui opéraient par la méthode fluoroscopique ; P. Curie et moi nous avons observé le même fait en nous servant de la méthode électrique. Les conditions de production de ce phénomène n’ont pas encore été étudiées. Cependant quand le radium est enfermé dans un tube de verre et placé à assez grande distance d’un condensateur, qui est lui-même enfermé dans une boîte d’aluminium mince, il est indifférent de placer l’écran contre la source ou contre le condensateur ; le courant obtenu est alors le même dans les deux cas.

L’expérience de H. Becquerel peut s’expliquer en admettant que le passage au travers de l’écran a pour effet de transformer certains rayons de grande vitesse en rayons moins rapides incapables de traverser ce même écran.

120. Théorie du passage des rayons $\beta$ au travers de la matière. — Nous venons de voir combien les phénomènes qui accompagnent le passage des rayons $\beta$ au travers de la matière sont complexes. Les expériences faites jusqu’ici ne permettent pas encore de déterminer exactement l’importance relative de la dispersion des rayons $\beta$ primaires, de leur transformation en rayons plus lents, et d’une émission de rayons secondaires. Cependant quelques essais ont été tentés pour traiter par le calcul ce problème compliqué, en adoptant comme base certaines hypothèses simples.

M. Mc. Clelland^[1] a admis que dans chaque élément de volume d’une matière absorbante il y a production d’un rayonnement secondaire, dont l’intensité est proportionnelle à la radiation absorbée et qui, se comportant en tout point comme le rayonnement primaire, vient s’ajouter à celui-ci. Si l’on envisage la propagation d’un faisceau de rayons $\beta$ parallèles entre eux au travers d’un écran d’épaisseur $\mathrm {D} ,$ normal à la direction Ox du faisceau, et si l’on fait abstraction de la dispersion des rayons, on obtient pour la radiation de retour $r$ et pour la radiation directe $\mathrm {R}$ qui traversent une section située à la distance $x$ de la face d’entrée, les équations

1. Mc. Clelland, Dubl. Trans., 1906.