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chargée négativement, tandis qu’il aurait été le même que le sens du mouvement dans le cas d’une charge positive.

Quand une particule chargée se trouve dans un champ électrique d’intensité $h$, elle est soumise à une force de grandeur $eh$ dirigée suivant le champ si la charge $e$ est positive, et en sens inverse du champ si cette charge est négative. Si le champ est uniforme, la force est constante, et si la vitesse de la particule ne se rapproche pas trop de celle de la lumière, on pourra appliquer au mouvement les équations de la Mécanique. Quand le vide est bon, on n’a pas à tenir compte de la présence du gaz.

Soient alors $\mathrm {OA}$ la direction primitive du faisceau (fig. 16), $\mathrm {OO^{\prime }}$ la

Fig. 16

Traité de radioactivité, 1910, tome 1, Figure 16

région dans laquelle se trouve établi un champ électrique de direction opposée à $\mathrm {OY}$ ; la déviation aura lieu suivant cette direction. Si la déviation reste faible, on peut admettre que la force reste normale à la trajectoire, et que la particule décrit avec une vitesse constante $v$ l’arc $\mathrm {OM}$ d’une parabole dont le sommet est en $\mathrm {O} \;;$ le déplacement $\mathrm {O^{\prime }M} \,=\,\delta ^{\prime }$ est égal à ${\frac {\gamma t^{2}}{2}}$, où $\gamma$ est l’accélération due à la force $eh$ et $t$ le temps pendant lequel l’arc $\mathrm {OM}$ a été parcouru. On a donc

$\gamma \;=\;{\frac {eh}{m}},\qquad t\;=\;{\frac {l}{v}},\qquad \delta ^{\prime }\;=\;{\frac {eh}{2m}}\,{\frac {l^{2}}{v^{2}}}$.

Après avoir quitté la région de champ électrique, la particule poursuit son trajet suivant la tangente en $\mathrm {M}$ à la parabole ; cette