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par suite leur vitesse est égale à

$-s\,{\frac {\mathrm {D} }{n}}\,{\frac {\partial n}{\partial x}}$.

Or la force qui donne lieu à la diffusion est la variation de la pression partielle des ions quand on se déplace dans la direction $\mathrm {O} x$. Si l’on désigne par $p$ cette pression partielle, la différence des pressions qui s’exercent sur les deux faces de l’élément de volume ayant l’élément de surface $s$ comme base et la hauteur $dx$ est égale à

$-\,{\frac {\partial p}{\partial x}}\,dx$,

et, sur chaque ion contenu dans l’élément de volume, la force qui s’exerce est égale à

$-\,{\frac {1}{n}}\,{\frac {\partial p}{\partial x}}$.

D’autre part, une force électrique $eh$ due à l’action d’un champ $h$ sur l’ion dont la charge est $e$, lui communique la vitesse de régime $kh$. Si l’on admet que les forces sont proportionnelles aux vitesses de régime, on trouve

${\frac {\mathrm {D} \,{\frac {\partial n}{\partial x}}}{\frac {\partial p}{\partial x}}}\ =\ {\frac {kh}{eh}}$.

Si les ions sont assimilables à des molécules d’un gaz, leur pression est la même que celle d’un gaz à concentration égale ; on doit donc avoir

${\frac {n}{p}}\ =\ {\frac {\mathrm {N} }{\mathrm {P} }}$

en désignant par $\mathrm {N}$ le nombre des molécules d’un gaz contenues à la pression atmosphérique $\mathrm {P}$ et à la température ordinaire dans 1^cm³ de gaz.

On trouve par suite

${\frac {\partial n}{\partial x}}\ =\ {\frac {\mathrm {N} }{\mathrm {P} }}\,{\frac {\partial p}{\partial x}}$xxxxxetxxxxx$\mathrm {N} e\ =\ \mathrm {P} \,{\frac {k}{\mathrm {D} }}$.

Si l’on forme les quotients ${\frac {k}{\mathrm {D} }}$ pour les ions négatifs produits