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chapitre I.

sidérée ; les autres électrodes sont maintenues au potentiel du tube. On mesure le courant qui passe entre le tube et l’électrode isolée. Au delà de celle-ci le gaz doit être dépourvu d’ions, ce que l’on peut vérifier en constatant que si l’on établit aussi un champ électrique entre le tube et l’une des électrodes suivantes, aucun courant ne passe entre le tube et cette électrode, tous les ions ayant été utilisés dans le champ électrique de l’électrode précédente. On obtiendra avec chacune des électrodes un courant de saturation d’autant plus faible que l’électrode est plus éloignée de la région $\mathrm {O}$ où se forment les ions ; en effet, pendant le temps nécessaire pour que le gaz arrive au voisinage de l’électrode isolée, les ions se recombinent en partie, et la proportion de ceux qui ont éprouvé la recombinaison est d’autant plus grande que le trajet est plus long. Si le tube n’est pas très étroit, la perte d’ions par diffusion vers les parois peut être négligée. Les concentrations en ions positifs et négatifs sont alors égales en tout point du tube, et le courant de saturation mesuré sur chaque électrode est indépendant du sens du champ. Pour mesurer ce courant on peut, par exemple, réunir l’électrode à un électromètre, et porter le tube à un potentiel élevé en le réunissant à l’un des pôles d’une batterie d’un grand nombre d’éléments dont l’autre pôle est relié au sol ; l’électrode doit en ce cas être préservée par un anneau de garde. On trouvera dans le Chapitre suivant des renseignements sur les méthodes électro-métriques de mesure des courants faibles dont il est question ici.

Désignons par $n_{\mathrm {A} }$ la concentration des ions dans la section du tube où se trouve l’électrode $\mathrm {A}$ et par $n_{\mathrm {B} }$ la concentration dans la région occupée par l’électrode $\mathrm {B}$. On aura, en vertu de la loi de recombinaison,

$(1)$

${\textstyle {\frac {1}{n_{\mathrm {B} }}}-{\frac {1}{n_{\mathrm {A} }}}=\alpha t}$,

X

$\alpha$ étant le coefficient de recombinaison et $t$ le temps nécessaire pour le passage du gaz d’une électrode à la suivante.

Si nous désignons par $\Delta$ le débit du gaz en volume, c’est-à-dire le volume gazeux qui traverse chaque section du tube par unité de temps, le courant de saturation $\mathrm {I} _{\mathrm {A} }$ recueilli au moyen de l’électrode $\mathrm {A}$ est donné par

$\mathrm {I} _{\mathrm {A} }\ =\ n_{\mathrm {A} }\,e\,\Delta$,

$e$ étant la charge d’un ion.