On obtient un résultat analogue en supposant que la production d’ions a lieu au contact du plateau négatif et que le champ s’annule à ce plateau, c’est-à-dire pour . Dans ce calcul on n’a d’ailleurs point tenu compte de la diffusion des ions vers le plateau au voisinage duquel ils sont formés, et cette approximation n’est pas en général légitime dans le cas actuel, parce que le rôle de la diffusion est bien plus important ici que dans le cas de l’ionisation en volume. On peut cependant utiliser le calcul approché, quand le nombre des ions extraits par le champ est très peu important par rapport au nombre des ions produits.
On voit que la loi qui relie le courant à la différence de potentiel, quand celle-ci est faible, n’est pas la même ici que dans le cas de l’ionisation uniforme. Le courant augmente proportionnellement à , et de plus sa valeur dépend de la mobilité des ions utilisés, de telle sorte que l’intensité du courant dépend du sens du champ, ce qui évidemment ne pourrait avoir lieu pour une production d’ions uniforme dans le volume gazeux.
La portion initiale de la courbe prend la forme indiquée dans la figure 7, La continuation de la courbe en traits ponctués
correspond aux différences de potentiel plus grandes pour
lesquelles le champ ne s’annule plus au voisinage du plateau
sur lequel se fait la production, et pour lesquelles on commence
à approcher du courant de saturation. Ce courant est obtenu
quand aucune perte d’ions ne se produit ni par recombinaison,
