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jection de particules d’émanation par les couches de sel dont la communication avec l’extérieur est facile.

Les courbes de la figure 69 indiquent la loi suivant laquelle l’émanation est absorbée ou occluse par le sel, quand celui-ci est maintenu à une température donnée $\mathrm {T}$ pendant 28 heures. Dans d’autres expériences, certaines de ces courbes ont été prolongées pendant plusieurs jours. Les courbes relatives à différentes valeurs de $\mathrm {T}$ peuvent se distinguer aussi bien par la tangente à l’origine, valeur de $\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0},$ que par la valeur limite de $q$ soit $q_{\infty }.$ Une perturbation dans la forme des courbes est amenée par la variation irrégulière de $\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0}$ au voisinage de 900°. La courbe supérieure représente la loi d’accumulation théorique quand l’émanation reste entièrement absorbée.

On peut essayer de mettre la relation entre $q$ et $t$ sous la forme

${\frac {dq}{dt}}=p(\Delta -a)-\lambda q-\mu q.$

où $a$ représente un terme indépendant du temps et de $q$, mais dépendant de $T.$ On aurait, en ce cas,

$q=q_{\infty }\left[1-e^{-(\lambda +\mu )t}\right]$

avec

$q_{\infty }={\frac {p(\Delta -a)}{\lambda +\mu }}.$

L’expérience semble prouver que le coefficient $\mu$ ne prend une valeur appréciable qu’à température élevée (probablement au-dessus de 800°), de sorte qu’aux températures moyennes la perte d’émanation à chaud serait indépendante de $q$ et pourrait être due principalement à un phénomène de projection dont la nature n’est pas encore connue.

Quand on a laissé l’émanation s’accumuler à une température peu élevée $\mathrm {T} _{1}$ et qu’on élève ensuite rapidement la température à la valeur $\mathrm {T} _{2},$ il se produit un dégagement d’émanation brusque. Contrairement à ce qu’on aurait pu prévoir, la quantité d’émanation ainsi dégagée n’est pas égale à l’excès de la quantité présente sur la quantité qui serait en équilibre avec le sel à la température $\mathrm {T} \,;$