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pouvant être dégagée intégralement qu’à l’aide de la fusion, autrement dit le débit d’émanation $p\Delta \ ;$

2^o La quantité d’émanation dégagée à l’extérieur par heure, à une température déterminée et dans les conditions de l’expérience ;

3^o La différence de ces deux quantités qui représente l’émanation occluse dans le sel ; c’est aussi pour les temps d’accumulation courts la valeur de la quantité $\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0}.$

On trouve que la valeur de $\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0}$ n’est pas indépendante de la température $\mathrm {T} ,$ mais qu’elle est, au contraire, une fonction de celle-ci ; cette fonction va d’abord en décroissant quand la température s’élève ; c’est seulement à la température ordinaire que l’on a $\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0}=p\Delta .$ Quand la température croît, la différence

$\pi =p\Delta -\left({\frac {dq}{dt}}\right)_{0}$

va en augmentant et représente l’émanation dégagée à l’extérieur par un procédé autre que celui de la diffusion.

La loi suivant laquelle $\pi$ varie en fonction de $\mathrm {T}$ est représentée dans la figure 68. Pour le chlorure de baryum radifère la valeur de $\pi$ reste d’abord

Fig. 68.

sensiblement nulle jusqu’à 350° environ ; à partir de