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chapitre I.

rique, et que l’intensité de l’ionisation est de l’ordre de celles qu’on obtient couramment avec les rayons Röntgen ; en ce cas le

Fig. 3

Traité de radioactivité 1910 tome 1 Figure 3

courant de saturation peut être obtenu pour des différences de potentiel inférieures à celle pour laquelle la décharge disruptive se produit entre les électrodes. On verra plus loin que dans les gaz sous pression réduite la conduction électrique peut affecter un caractère différent.

2. Équations fondamentales. Ionisation uniforme. Production et recombinaison. — Examinons maintenant comment on peut traiter par le calcul divers problèmes qui se présentent dans l’étude de la conductibilité des gaz.

Désignons par $n_{1}$ et $n_{2}$ les concentrations respectives des ions positifs et des ions négatifs, et par $e$ la charge d’un ion, que nous supposerons la même pour les ions des deux espèces. Désignons par $\mathrm {N}$ le nombre d’ions positifs ou négatifs créés par unité de temps dans l’unité de volume du gaz. Les quantités $\mathrm {N}$, $n_{1}$ et $n_{2}$, sont des fonctions du temps et peuvent varier d’un point à l’autre du volume gazeux. Le nombre total $\mathrm {Q}$ des ions de chaque espèce formés par unité de temps dans le volume $p$ est

$\mathrm {Q} =\int \mathrm {N} dv$,

l’intégrale étant étendue au volume $v$. Supposons que le volume gazeux v soit compris dans un récipient métallique dans lequel pénètre une électrode isolée, et qu’entre cette électrode et le réci-