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tiales qui exigent dans le cas actuel, que pour $t\;=\;0$ on ait $\alpha \;=\;0$ et ${\frac {d\alpha }{dt}}\;=\;0.$

En discutant la nature de la solution, on trouve que dans tous les cas l’angle $\alpha$ augmente constamment avec le temps, et que dans tous les cas aussi le mouvement tend finalement à devenir uniforme et tel qu’il serait donné par la solution $\alpha _{2}.$ Cette solution particulière est en même temps une limite vers laquelle tend la forme du mouvement, tandis que la partie $\alpha _{1}$ de la solution complète représente un terme qui s’évanouit progressivement. Toutefois la limite, qui théoriquement n’est atteinte que pour un temps infini, peut pratiquement être obtenue avec une grande approximation au bout d’un temps plus ou moins long, et la manière suivant laquelle le mouvement uniforme s’établit dépend essentiellement de la forme de la solution $\alpha _{1}$. Si $a^{2}\geq b^{2},$ la vitesse augmente progressivement en tendant vers sa valeur finale $\alpha _{1}.$ Si $a^{2}<b^{2}$, la vitesse éprouve des augmentations et des diminutions de forme oscillatoire autour d’une valeur moyenne qui finit par être réalisée. La figure 28 met

Fig. 28.

Fig. 28.

en évidence la loi de variation de l’angle $\alpha$ dans les deux cas considérés.

Pour que l’on puisse se servir de la vitesse de déviation comme mesure du courant, il faut évidemment que le régime uniforme soit atteint très rapidement, et quand la déviation est encore très faible ; il est aussi utile que ce régime ne soit pas atteint par secousses comme dans la figure 28 (II), mais d’une manière continue comme dans la figure 28 (I). On arrive à ce résultat par un choix